Extension EpsilonWriter pour WordPress

Cette page décrit comment installer et utiliser l’extension EpsilonWriter pour WordPress

L’utilisation du plugin EpsilonWriter nécessite l’installation du plugin Simple-MathJax.

https://en-au.wordpress.org/plugins/simple-mathjax/

Pour installer l’extension EpsilonWriter vous devez télécharger les archives suivantes:

Le plugin lui-même:

http://www.epsilonwriter.com/sitewp/download/aristod-epsilonwriter-editor.zip

Les fichiers de langues :

http://www.epsilonwriter.com/sitewp/download/languages.zip

Le plugin est à extraire dans le répertoire wp-content/plugins/

Les fichiers de langues sont à mettre dans le répertoire wp-content/languages/plugins/

Les fichiers de langues peuvent s’utiliser dans le cadre d’un site multilingue s’appuyant sur le plugin Polylang

https://fr.wordpress.org/plugins/polylang/

Une fois les fichiers positionnés, les deux extensions apparaissent dans le panneau de gestion des extensions.

Il faut ensuite activer les extensions avec le lien « Activer »

Une fois les extensions activées on peut éditer les articles.

Dans l’interface d’édition, l’éditeur a un bouton supplémentaire « Nouveau» avec l’icône EpsilonWriter. Pour ajouter une formule, il suffit de cliquer sur « Nouveau » (1). Pour éditer une formule déjà présente, il suffit de double cliquer sur le rectangle rouge (2). 

Suite à un clic sur Nouveau ou un double clic, une fenêtre EpsilonWriter apparaît.

On peut saisir une formule comme dans EpsilonWriter Web, et on valide le résultat en cliquant sur « Enregistrer ».

Enfin pour sauvegarder le nouveau contenu pour qu’il puisse apparaître sur le site, il faut cliquer sur le bouton « Mettre à jour ».

En 2013, Ian Stewart a publié un livre « In Pursuit of the Unknown 17 Equations That Changed the World« . Nous reprenons ici ces 17 équations en utilisant le plugin EpsilonWriter pour l’édition dans WordPress.

1- Théorème de Pythagore (Pythagore, 530 av J.C.)

$a^2+b^2=c^2$

2- Logarithmes (Napier, 1610)

$logxy=logx+logy$

3- Calcul différentiel (Newton, Leibniz 1668)

$\frac{df\left(t\right)}{dt}=\underset{h\to 0}{lim}\frac{f\left(t+h\right)–f\left(t\right)}{h}$

4- Loi de la gravité (Newton, 1687)

$F=G\frac{m_1{m}_2}{r^2}$

5- Le nombre imaginaire i (Euler,1750)

$i^2=–1$

6- Relation d’Euler (Euler, 1751)

$V–E+F=2$

7- Distribution normale (Gauss, 1810)

$\Phi \left(x\right)=\frac{1}{\sqrt{2\pi \sigma }}{e}^{–\frac{{\left(x–\mu \right)}^2}{2{\sigma }^2}}$

8- L’équation d’onde (d’Alembert, 1746)

$\frac{{\partial }^{2}u}{\partial t^2}=c^2\frac{{\partial }^{2}u}{\partial x^2}$

9- Transformée de Fourier (Fourier, 1822)

$\hat{f}\left(\omega \right)={\int }_{–\infty }^{+\infty }f\left(x\right)e^{–2i\pi x\omega }dx$

10- Équation de Navier Stokes (Navier et Stokes, 1845)

$\rho \left(\frac{\partial \overrightarrow{v}}{\partial t}+\overrightarrow{v}·\overrightarrow{\nabla }·\overrightarrow{v}\right)=–\nabla \overrightarrow{p}+\overrightarrow{\nabla }·\overrightarrow{T}+\overrightarrow{f}$

11- Équations de Maxwell (Maxwell, 1865)

Équation de Maxwell-Gauss : $\overrightarrow{\nabla }·\overrightarrow{E}=\frac{\rho }{{\epsilon }_0}$

 Équation du flux magnétique $\overrightarrow{\nabla }·\overrightarrow{B}=0$ 

Équation de Maxwell-Faraday : $\overrightarrow{\nabla }\times \overrightarrow{E}=–\frac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}$

Equation de Maxwell-Ampère: $\overrightarrow{\nabla }\times \overrightarrow{B}={\mu }_0\left(\overrightarrow{j}+{\epsilon }_0\frac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}\right)$

12- Seconde loi de la thermodynamique (Boltzmann, 1874)

$dS\ge 0$

13- Relativité restreinte (Einstein, 1905)

$E=m{c}^2$

14- Équation de Schrödinger (Shrödinger, 1927)

$i\hslash \frac{\partial \Psi }{\partial t}=\hat{H}\Psi$

15- Théorie de l’information (Shannon, 1949) 

$H_b\left(x\right)=–\sum _{i=1}^n{P}_i{log}_b{P}_i$

16- Théorie du Chaos (May, 1975)

$x_{t+1}=k{x}_t\left(1–x_t\right)$

17- Equation de Black-Scholes (Black, Scholes 1990)

$\frac{1}{2}{\sigma }^2{S}^2\frac{{\partial }^{2}V}{\partial S^2}+rS\frac{\partial V}{\partial S}+\frac{\partial V}{\partial t}–rV=0$